Loe raamatut: «Конспект к учебнику И.В.Савельева «Основы теоретической физики», т. 2»

Глава

I

Основные положения квантовой механики

1.01.Введение(01)

1.02.Состояние(08)

∆x∙∆p_x ≥ ћ/2

∆x∙∆v_x ≥ ћ/2m

1.03.Принцип суперпозиции(12)

ψ = Σc_mψ_m

1.04.Физический смысл ψ функции(14)

ψ = ψ(x,y,z) dV = dx·dy·dz

dP = |ψ|²dV = ψ^*ψdV

∫|ψ|²dV = ∫ψ^*ψdV = 1

ψ = ψ(x₁,y₁,z₁,x₂,y₂,z₂)

dP = |ψ(x₁,y₁,z₁,x₂,y₂,z₂)|²dV₁dV₂

<r> = ∫rdP = ∫r|ψ|²dV = ∫ψ^*rψdV

<x> = ∫ψ^*xψdV <y> = ∫ψ^*yψdV <z> = ∫ψ^*zψdV

U = U(x,y,z)

<U> = ∫ψ^*UψdV

1.05.Уравнение Шредингера(16)

∇² ≡ ∆

U = U(x,y,z) не зависит от t:

ψ(x,y,z,t) = φ(x,y,z)f(t)

левая часть равенства – функция координат, правая –времени,

следовательно, равны константе

f = e⁻⁽ⁱ/^ћ)Et

стационарное уравнение Шредингера:

ψ(x,y,z,t) = φ(x,y,z) e^-(i/^ћ)Et

|ψ|² = |φ|²

уравнение Шредингера для стационарных состояний

(φ заменяем на ψ !!!)

уравнение Шредингера для свободной частицы:

U = 0

k² = 2mE/ћ² = p²/ћ² E = mv²/2 = p²/2m

∆ψ + k²ψ = 0

1)одна координата x:

k² = k_x²

∆ψ = ∂²ψ /∂x²

∂²ψ /∂x² + k²ψ = 0

ψ(x) = e^±ikx

ψ(x,t) = e^±ikxe^{− (i}/^ћ)Et = e ⁻⁽ⁱ/^{ћ)(Et ∓ ћkx)} = e ⁻⁽ⁱ/^ћ)(Et ∓ ^px)

ω = E/ћ k = p/ћ -для волны

2)все координаты:

k² = k_x² + k_y² + k_z²

∆ψ = ∂²ψ/∂x² + ∂²ψ/∂y² + ∂²ψ/∂z²

kr = k_xx + k_yy + k_zz

ψ(x,y,z) = e^±ikr

ψ = C₁e^ikr + C₂e^−ikr

формула Эйлера:

e^ikr = cos(kr) + isin(kr)

e^−ikr = cos(kr) ‒ isin(kr)

C₁ = C₂ = A/2 => ψ = Acos(kr)

C₁ = −C₂ = −iB/2 => ψ = Bsin(kr)

ψ(x,y,z,t) = e^±ikre^{− (i}/^ћ)Et = e ⁻⁽ⁱ/^{ћ)(Et ∓ ћkr)} = e ⁻⁽ⁱ/^{ћ)(Et ∓ pr)}

∎ ∂e^ikr/∂x = ik_xe^ikr

∂²e^ikr/∂x² = ∂(ik_xe^ikr)/∂x = ‒ k_x²e^ikr

∆e^ikr = ‒( k_x² + k_y² + k_z²)e^ikr = ‒ k²e^ikr

∆e^ikr + k²e^ikr = 0 ∎

В соответствии с принципом суперпозиции пси-функция частицы может быть представлена как наложение состояний со значениями импульса, заключенными в интервале от p₀–Δp до p₀+Δp

ω = E/ћ

k = p/ћ

ω(k) ≃ ω₀ +(dω/dk)₀(k − k₀)

c(k) ≃ c(k₀)

ξ = k – k₀

∆ξ = ∆k

максимум A(x,t):

x_мах – (dω/dk)₀t = 0

x_мах = (dω/dk)₀t

v_гр = (dω/dk)₀

E = p²/2m

p = ћk

ω = E/ћ = ћk²/2m

минимум A(x,t):

[x_мин − (dω/dk)₀t]∆k = ±π

x_мин = (dω/dk)₀t ± π/∆k

1.06.Плотность потока вероятности(22) можно пропустить пока !!!

∎

Глава

II

2.07.Основные постулаты квантовой механики (25)

Будем использовать Q вместо для операторов !!!

Первый постулат утверждает, что каждую физическую величину можно представить линейным оператором

Второй постулат квантовой механики гласит, что в результате измерения физической величины Q, представляемой оператором , может получаться лишь одно из собственных значений q_m оператора

Третий постулат квантовой механики утверждает, что при измерениях, осуществляемых над системой, находящейся в состоянии ψ, для определения значения величины Q, по функциям которой осуществлено разложение , вероятность получить значение q_m равна (при надлежащей нормировке функций) квадрату модуля коэффициента c_m

Qφ = f

линейный оператор:

Q(φ₁ + φ₂) = Q(φ₁) + Q(φ₂)

Q(cφ) = cQφ

QΣc_mφ_m = Σc_mQφ_m

пример:

∂Σc_mφ_m/∂x = Σc_m∂φ_m/∂x

собственные значения и собственные функции:

Qψ = qψ

q₁, q₂, … , q_m, …

ψ₁, ψ₂, … , ψ_m, …

ψ = Σc_mψ_m

Σ|c_m|² = Σc_m^*c_m = 1

∫ψ_m^*ψ_ndV = δ_mn

скалярное произведение функций:

<φ|ψ> ≡ ∫φ^*ψdV (1)

<φ|φ> = ∫φ^*φdV = ∫|φ|²dV

<aφ|ψ> = ∫(aφ)^*ψdV = a^*∫φ^*ψdV = a^*<φ|ψ>

<φ|bψ> = ∫φ^*(bψ)dV = b∫φ^*ψdV = b<φ|ψ>

<aφ|bψ> = a^*b<φ|ψ>

<φ|ψ>^* = (∫φ^*ψdV)^* = ∫ψ^*φdV = <ψ|φ>

<φ|ψ>^* = <ψ|φ> (2)

<φ|Qψ>^* = (∫φ^*QψdV)^* = ∫(Qψ)^*φdV = <Qψ|φ>

<φ|Qψ>^* = <Qψ|φ>

<Qφ|ψ>^* = (∫(Qφ)^*ψdV)^* = ∫ψ^*(Qφ)dV = <ψ|Qφ>

<Qφ|ψ>^* = <ψ|Qφ>

ψ = Σc_mψ_m

<ψ_n|ψ_m> = ∫ψ_n^*ψ_mdV = δ_nm

<ψ_n|ψ> = <ψ_n|Σc_mψ_m> = Σc_m<ψ_n|ψ_m> = Σc_mδ_nm = c_n

c_n = ∫ψ_n^*ψdV = <ψ_n|ψ> (3a)

c_n^* = (∫ψ_n^*ψdV)^* = ∫ψ^*ψ_ndV = <ψ|ψ_n>

c_n^* = ∫ψ^*ψ_ndV = <ψ|ψ_n> (3b)

<q> = Σq_m|c_m|² = Σq_mc_m^*c_m = Σq_m(∫ψ^*ψ_mdV)c_m = Σ(∫ψ^*q_mψ_mdV)c_m =

= Σ(∫ψ^*Qψ_mdV)c_m = ∫ψ^*QΣc_mψ_mdV = ∫ψ^*QψdV

<q> = ∫ψ^*QψdV = <ψ|Qψ> (4)

через скалярное произведение функций (наглядней):

<q> = Σq_m|c_m|² = Σq_mc_m^*c_m = Σq_m<ψ|ψ_m>c_m = Σ<ψ|q_mψ_m>c_m =

= Σ<ψ|Qψ_m>c_m = <ψ|QΣc_mψ_m> = <ψ|Qψ>

Мы получили одну из важных формул квантовой механики. Она позволяет, зная пси-функцию состояния, находить среднее значение результатов измерений любой физической величины. Для этого нужно знать также вид оператора, соответствующего данной величине.

2.08.Линейные операторы(30)

комплексно сопряженный оператор:

(Qφ)^* = Q^*φ^* (5)

транспонированный оператор:

Q^T ≡ Q̃

<ψ|Qφ> =∫ψ^*Qφdq ≡ ∫φQ̃ψ^*dq = <φ^*|Q̃ψ^*>

<φ^*|Q̃ψ^*> ≡ <ψ|Qφ> (6a)

<φ|Q̃ψ> = <φ^**|Q̃ψ^**> = <ψ^*|Qφ^*> (6b)

<φ|Q^ТТψ> = <ψ^*|Q^Тφ^*> = <φ|Qψ>

Q^ТТ = Q (6c)

эрмитово сопряженный оператор:

<Q⁺φ|ψ> ≡ <φ|Qψ> (7a)

<Ô⁺φ|ψ> = <φ|Qψ> =∫φ^*QψdV = ∫ψQ̃φ^*dV = ∫(Q̃^*φ)^*ψdV = <Q̃^*φ|ψ>

Q⁺ = Q̃^* (7b)

через скалярное произведение функций:

<φ|ψ>^* = <ψ|φ>

<φ|ψ>^* = (∫φ^*ψdV)^* = ∫φ^**ψ^*dV = < φ^*|ψ^*>

<Q⁺φ|ψ> = <φ|Qψ> = <ψ^*|Q̃φ^*> = <Q̃φ^*|ψ^*>^* = <(Q̃φ^*)^*|ψ> = <Q̃^*φ|ψ>

Qψ_n = q_nψ_n <ψ_n|ψ_n> = 1

∫ψ_n^*Qψ_ndV = ∫ψ_n^*q_nψ_ndV = q_n∫ψ_n^*ψ_ndV = q_n

<ψ_n |Qψ_n> = <ψ_n |q_nψ_n> = q_n<ψ_n|ψ_n> = q_n

1) q_n = ∫ψ_n^*Qψ_ndV = <ψ_n |Qψ_n>

q_n^* = (∫ψ_n^*Qψ_ndV)^* = (∫ψ_nQ̃ψ_n^* dV)^* =∫ψ_n^*Q̃^*ψ_ndV = ∫ψ_n^*Q⁺ψ_ndV

q_n^* = <ψ_n|Qψ_n>^* = <Qψ_n|ψ_n> = <ψ_n|Q⁺ψ_n>

2) q_n^* = ∫ψ_n^*Q⁺ψ_ndV = <ψ_n|Q⁺ψ_n>

q_n = q_n^* ⇔ <ψ_n |Qψ_n> = <ψ_n|Q⁺ψ_n> ⇔ Q = Q⁺

короче:

q_n = q_n^*

< Q⁺ψ_n|ψ_n> = <ψ_n|Qψ_n> = q_n = q_n^*= <ψ_n|Qψ_n>^* = <Qψ_n|ψ_n>

Q⁺ = Q

Определение. Оператор, для которого выполняется условие Q = Q⁺, называется сопряженным или эрмитовым.

Итак, мы пришли к выводу, что физические величины, для которых собственные величины вещественны, должны изображаться самосопряженными (эрмитовыми) операторами Q, для которых справедливы соотношения

<φ|Qψ> = <Qφ|ψ>

∫φ^*QψdV = ∫(Qφ)^*ψdV = ∫Q^*φ^*ψdV

Покажем, что собственные функции эрмитовых операторов

взаимно ортогональны:

Q⁺ = Q

<Qψ_m|ψ_n> = <ψ_m|Qψ_n>

Qψ_m = q_mψ_m q_m^* = q_m

Qψ_n = q_nψ_n q_n^* = q_n

1) <Qψ_m|ψ_n> = q_m^*<ψ_m|ψ_n> = q_m<ψ_m|ψ_n>

2) <ψ_m|Qψ_n> = q_n<ψ_m|ψ_n>

q_m<ψ_m|ψ_n> = q_n<ψ_m|ψ_n>

(q_m − q_n)<ψ_m|ψ_n> = 0

<ψ_m|ψ_n> = δ_mn

Q⁺ = Q ⇔ <ψ_m|ψ_n> = δ_mn

1 = ∫φ^*φdV = ∫(Σc_mψ_m)^*(Σc_nψ_n)dV = (ΣΣc_m^*c_n)∫ψ_m^*ψ_n)dV =

= (ΣΣc_m^*c_n)δ_mn = Σc_m^*c_m = Σ|c_m|²

2.09.Представление операторов в матричной форме(35)

f = Qφ

φ = Σa_nψ_n

f = Σb_kψ_k

<ψ_m|ψ_n> = δ_mn

a_n = <ψ_n|φ>

b_k = <ψ_k|φ>

Σb_kψ_k = QΣa_nψ_n = Σa_nQψ_n

Σb_k <ψ_m|ψ_k> = Σa_n< ψ_m|Qψ_n>

Q_mn ≡ < ψ_m|Qψ_n> = ∫ψ_m^*Qψ_ndV

Σb_kδ_mk = Σa_nQ_mn

b_m = ΣQ_mna_n

полагаем суммирование по повторяющимся индексам !!!

(при этом упрощаются записи)